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一種基于時域有限差分的微波部件無源互調數值分析方法.pdf

摘要
申請專利號:

CN201510519174.3

申請日:

2015.08.21

公開號:

CN105069247A

公開日:

2015.11.18

當前法律狀態:

授權

有效性:

有權

法律詳情: 授權|||實質審查的生效IPC(主分類):G06F 17/50申請日:20150821|||公開
IPC分類號: G06F17/50 主分類號: G06F17/50
申請人: 西安空間無線電技術研究所
發明人: 王瑞; 崔萬照; 白春江; 王新波; 李軍; 張娜; 張劍鋒
地址: 710100陜西省西安市長安區西街150號
優先權:
專利代理機構: 中國航天科技專利中心11009 代理人: 臧春喜
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法律狀態
申請(專利)號:

CN201510519174.3

授權公告號:

||||||

法律狀態公告日:

2018.05.01|||2015.12.16|||2015.11.18

法律狀態類型:

授權|||實質審查的生效|||公開

摘要

一種基于時域有限差分的微波部件無源互調數值分析方法,提出引入微波部件金屬接觸處的微觀形貌和接觸狀態的金屬接觸非線性模型的方法,實現了考慮金屬接觸非線性的微波部件的電磁場分析,再采用時域有限差分法計算了不考慮金屬接觸非線性的微波部件輸出端口的電磁場,將兩個信號進行時域對消,降低了數值計算誤差的干擾,突出了無源互調小信號,使得微波部件的無源互調產物的計算結果更加精確,解決了微波部件無源互調缺乏數值分析手段的難題。

權利要求書

1.一種基于時域有限差分的微波部件無源互調數值分析方法,其特征
在于步驟如下:
(1)設置波導型微波部件的材料參數、輸入信號和微波部件金屬接觸
處的接觸壓強P,所述材料參數包括:微波部件傳輸媒質的介電常數ε,微
波部件傳輸媒質的磁導率μ和微波部件材料的電導率σ,所述輸入信號為多
載波信號;令微波部件中功率傳輸方向為z向,與z方向正交的平面為xoy
面;
(2)根據預設的空間網格剖分步長將微波部件剖分為空間網格單元,
在每個空間網格單元上求解時域線性微分形式的麥克斯韋方程組,得到各空
間網格單元上的電場和磁場;
(3)利用步驟(2)中各空間網格單元上的電場得到微波部件金屬接觸
處空間網格單元上的電場,計算金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的
網格單元電壓V|i,j,k;
(4)在微波部件金屬接觸處的空間網格單元上引入金屬接觸非線性模
型,利用步驟(3)得到的金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的網格
單元電壓V|i,j,k計算微波部件金屬接觸處空間網格單元上的非線性電流密度
JNL;所述金屬接觸非線性模型為任意金屬接觸處的非線性電流-電壓關系,
即JNL=f(V),其中JNL為金屬接觸處的非線性電流密度,V為金屬接觸處空
間網格單元電壓;
(5)利用步驟(4)中微波部件接觸處的非線性電流密度JNL計算微波
部件金屬接觸處空間網格單元上的非線性電流INL;
(6)利用步驟(4)中微波部件接觸處的非線性電流密度JNL計算引入
金屬接觸非線性模型后,微波部件金屬接觸處空間網格單元上的磁場
(7)利用步驟(5)計算的非線性電流INL和步驟(6)計算的磁場更
新微波部件金屬接觸處空間網格單元上的電場
(8)令上一時刻電場值為已知量E0,所求下一時刻電場值為未知量設
為x,則時域有限差分迭代中要求解的非線性方程由公式:
f ( x ) = E 0 - x - Δ t ϵ 0 Δ x Δ y × I [ ( x + E 0 ) 2 Δ z ] ]]>
給出;
(9)利用牛頓迭代法求解步驟(8)中要求解的非線性方程,得到金屬
接觸處空間網格單元上下一時刻的電場值x,即微波部件金屬接觸處空間網
格單元上的電場采用時域有限差分算法迭代求解,得到空間網格單元上
隨時間變化的電場和磁場;
(10)利用時域有限差分算法對沒有引入金屬接觸非線性模型的微波部
件進行電磁計算,獲得該微波部件輸出端口的電場和磁場,并與步驟(9)
中計算得到的微波部件輸出端口處的電場和磁場進行時域對消;
(11)將步驟(10)得到的對消電磁場信號進行傅里葉變換,得到頻譜
展開,在每個無源互調交調頻點上,由對消后的電場和磁場根據坡印亭定理
計算得到功率,即得到分布在各交調頻率點上微波部件的各階無源互調產
物;
(12)利用步驟(11)中得到的分布在各交調頻率點上微波部件的各階
無源互調產物來評價所分析的微波部件是否滿足無源互調設計要求。
2.根據權利要求1所述的一種基于時域有限差分的微波部件無源互調
數值分析方法,其特征在于:所述步驟(3)中利用步驟(2)中各空間網格
單元上的電場得到微波部件金屬接觸處空間網格單元上的電場,計算金屬接
觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的網格單元電壓V|i,j,k,具體由公式:
V | i , j , k = ( E z | i , j , k n + 1 + E z | i , j , k n ) 2 Δ z ]]>
給出,其中V|i,j,k為金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的網格單元電
壓,為金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的網格單元在n+1時
刻的電場,為金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的網格單元在n
時刻的電場;Δz為z方向上的網格單元尺寸。
3.根據權利要求1所述的一種基于時域有限差分的微波部件無源互調
數值分析方法,其特征在于:所述微波部件為鍍銀表面。
4.根據權利要求3所述的一種基于時域有限差分的微波部件無源互調
數值分析方法,其特征在于:所述鍍銀表面微波部件金屬接觸處空間網格單
元上的非線性電流密度JNL由公式:

給出,其中,q為單位電荷量,kB為波爾茲曼常數,h為普朗克常量,ε0
為真空介電常數,An為名義接觸面積,T為場發射發生的溫度,αi為與接觸
表面接觸面積相關的系數,A=4πm*qkB2/h3,m*為電子的有效質量,εox為相
對介電常數,tox為氧化層厚度,為勢壘高度。
5.根據權利要求1所述的一種基于時域有限差分的微波部件無源互調
數值分析方法,其特征在于:所述步驟(5)中微波部件金屬接觸處空間網
格單元上的非線性電流INL具體由公式:
INL=JNL·ΔxΔy
給出,所述電流方向沿z向,Δx與Δy分別是x方向和y方向網格單元的邊
長。
6.根據權利要求1所述的一種基于時域有限差分的微波部件無源互調
數值分析方法,其特征在于:所述步驟(6)中引入金屬接觸非線性模型后,
微波部件金屬接觸處空間網格單元上的磁場由公式:

給出,其中,為電通量密度,
7.根據權利要求1所述的一種基于時域有限差分的微波部件無源互調
數值分析方法,其特征在于:所述步驟(7)中利用步驟(5)計算的非線性
電流INL和步驟(6)計算的磁場更新微波部件金屬接觸處空間網格單元上
的電場具體由公式:
E z | i , j , k n + 1 = E z | i , j , k n + Δ t ϵ × H | i , j , k n + 1 2 + Δ t ϵ Δ x Δ y I N L n , n = 1 , 2 , 3.... ]]>
給出,其中為金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的網格點在n+1
時刻的電場,為金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的網格點在n
時刻的電場,Δx與Δy分別是x方向和y方向網格單元的邊長,Δt為差分
時間間隔;ε為微波部件傳輸媒質的介電常數。

說明書

一種基于時域有限差分的微波部件無源互調數值分析方法

技術領域

本發明涉及一種基于時域有限差分的微波部件無源互調數值分析方法,
能夠較準確地數值分析微波部件無源互調產物,主要針對空間飛行器搭載的
大功率微波部件,屬于空間特殊效應技術領域。

背景技術

無源互調效應是研究星載大功率微波系統時必須考慮的突出問題之一。
隨著現代通信系統向大功率,寬帶寬和高靈敏度方向發展,無源互調對系統
性能的影響會越來越嚴重,甚至可能使整個系統癱瘓。提出并實現有效的分
析評價方法,可以快速并有效地對星載微波系統的無源互調風險進行評估,
找到有效控制和減少無源互調危害的方法和措施。

目前國內外尚無微波部件的無源互調數值分析方法。無源互調產物的預
測方法主要采用冪級數法、Volterra級數法和雙指數模型結合遺傳算法,這
些方法需要試驗測量擬合確定傳輸函數,進而通過低階PIM預測高階PIM。
ESA曾對金屬連接MIM結構產生的PIM進行了研究,建立了外界壓力與金
屬結表面接觸面積之間的關系,運用冪級數法對三階PIM分量隨表面粗糙
度、膜層厚度、外部壓力以及輸入功率的變化規律進行了預測。這類方法不
是由無源互調的產生物理過程出發,直接演化計算得到無源互調產物的方
法,而是由測試數據擬合得到低階無源互調與高階無源互調間的傳遞關系,
利用低階無源互調產物測試結果間接獲得高階無源互調產物的方法,且不是
數值分析方法。

九十年代后各國專家開始嘗試用數值方法分析無源互調,先后提出了使
用時域物理光學法來分析無源互調產物的方案和解決星載反射面天線PIM
問題的方法,此后進一步使用基因算法對分析方法進行優化,但該方法要求
仿真激勵源的電磁波波長必須遠小于散射體的尺寸(曲率半徑),主要適用
于反射面天線。

發明內容

本發明的技術解決問題是:克服現有技術的不足,提供了一種基于時域
有限差分的微波部件無源互調數值分析方法,引入了考慮微波部件金屬接觸
處的微觀形貌和接觸狀態的金屬接觸非線性模型,考慮金屬接觸非線性的微
波部件輸出端口的電場與磁場,再采用時域有限差分法計算了不考慮金屬接
觸非線性的微波部件輸出端口的電場與磁場,將兩個信號進行時域對消,實
現了微波部件無源互調的分析數值分析,降低了數值計算誤差的干擾,突出
了無源互調小信號,使得微波部件的無源互調產物的計算結果更加精確,解
決了微波部件無源互調缺乏數值分析手段的難題。

本發明的技術解決方案是:一種基于時域有限差分的微波部件無源互調
數值分析方法,步驟如下:

(1)設置波導型微波部件的材料參數、輸入信號和微波部件金屬接觸
處的接觸壓強P,所述材料參數包括:微波部件傳輸媒質的介電常數ε,微
波部件傳輸媒質的磁導率μ和微波部件材料的電導率σ,所述輸入信號為多
載波信號;令微波部件中功率傳輸方向為z向,與z方向正交的平面為xoy
面;

(2)根據預設的空間網格剖分步長將微波部件剖分為空間網格單元,
在每個空間網格單元上求解時域線性微分形式的麥克斯韋方程組,得到各空
間網格單元上的電場和磁場;

(3)利用步驟(2)中各空間網格單元上的電場得到微波部件金屬接觸
處空間網格單元上的電場,計算金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的
網格單元電壓V|i,j,k;

(4)在微波部件金屬接觸處的空間網格單元上引入金屬接觸非線性模
型,利用步驟(3)得到的金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的網格
單元電壓V|i,j,k計算微波部件金屬接觸處空間網格單元上的非線性電流密度
JNL;所述金屬接觸非線性模型為任意金屬接觸處的非線性電流-電壓關系,
即JNL=f(V),其中JNL為金屬接觸處的非線性電流密度,V為金屬接觸處空
間網格單元電壓;

(5)利用步驟(4)中微波部件接觸處的非線性電流密度JNL計算微波
部件金屬接觸處空間網格單元上的非線性電流INL;

(6)利用步驟(4)中微波部件接觸處的非線性電流密度JNL計算引入
金屬接觸非線性模型后,微波部件金屬接觸處空間網格單元上的磁場

(7)利用步驟(5)計算的非線性電流INL和步驟(6)計算的磁場更
新微波部件金屬接觸處空間網格單元上的電場

(8)令上一時刻電場值為已知量E0,所求下一時刻電場值為未知量設
為x,則時域有限差分迭代中要求解的非線性方程由公式:

f ( x ) = E 0 - x - Δ t ϵ 0 Δ x Δ y × I [ ( x + E 0 ) 2 Δ z ] ]]>

給出;

(9)利用牛頓迭代法求解步驟(8)中要求解的非線性方程,得到金屬
接觸處空間網格單元上下一時刻的電場值x,即微波部件金屬接觸處空間網
格單元上的電場采用時域有限差分算法迭代求解,得到空間網格單元上
隨時間變化的電場和磁場;

(10)利用時域有限差分算法對沒有引入金屬接觸非線性模型的微波部
件進行電磁計算,獲得該微波部件輸出端口的電場和磁場,并與步驟(9)
中計算得到的微波部件輸出端口處的電場和磁場進行時域對消;

(11)將步驟(10)得到的對消電磁場信號進行傅里葉變換,得到頻譜
展開,在每個無源互調交調頻點上,由對消后的電場和磁場根據坡印亭定理
計算得到功率,即得到分布在各交調頻率點上微波部件的各階無源互調產
物;

(12)利用步驟(11)中得到的分布在各交調頻率點上微波部件的各階
無源互調產物來評價所分析的微波部件是否滿足無源互調設計要求。

所述步驟(3)中利用步驟(2)中各空間網格單元上的電場得到微波部
件金屬接觸處空間網格單元上的電場,計算金屬接觸處空間網格上網格序號
為(i,j,k)的網格單元電壓V|i,j,k,具體由公式:

V | i , j , k = ( E z | i , j , k n + 1 + E z | i , j , k n ) 2 Δ z ]]>

給出,其中V|i,j,k為金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的網格單元電
壓,為金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的網格單元在n+1時
刻的電場,為金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的網格單元在n
時刻的電場;Δz為z方向上的網格單元尺寸。

所述微波部件為鍍銀表面。

所述鍍銀表面微波部件金屬接觸處空間網格單元上的非線性電流密度
JNL由公式:


給出,其中,q為單位電荷量,kB為波爾茲曼常數,h為普朗克常量,ε0
為真空介電常數,An為名義接觸面積,T為場發射發生的溫度,
A=4πm*qkB2/h3,αi為與接觸表面接觸面積相關的系數,m*為電子的有效質
量,εox為相對介電常數,tox為氧化層厚度,為勢壘高度。

所述步驟(5)中微波部件金屬接觸處空間網格單元上的非線性電流INL
具體由公式:

INL=JNL·ΔxΔy

給出,所述電流方向沿z向,Δx與Δy分別是x方向和y方向網格單元的邊
長;

所述步驟(6)中引入金屬接觸非線性模型后,微波部件金屬接觸處空
間網格單元上的磁場由公式:


給出,其中,為電通量密度,

所述步驟(7)中利用步驟(5)計算的非線性電流INL和步驟(6)計算
的磁場更新微波部件金屬接觸處空間網格單元上的電場具體由公式:

E z | i , j , k n + 1 = E z | i , j , k n + Δ t ϵ × H | i , j , k n + 1 2 + Δ t ϵ Δ x Δ y I N L n , n = 1 , 2 , 3.... ]]>

給出,其中為金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的網格點在n+1
時刻的電場,為金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的網格點在n
時刻的電場,Δx與Δy分別是x方向和y方向網格單元的邊長,Δt為差分
時間間隔;ε為微波部件傳輸媒質的介電常數。

本發明與現有技術相比的有益效果是:

(1)本發明針對大功率微波部件發生的無源互調問題,提出了采用時域有
限差分算法,結合金屬接觸非線性模型的微波部件無源互調數值分析方法,實
現了微波部件無源互調產物的準確分析,解決了微波部件無源互調缺乏數值分
析手段的難題;

(2)通過在時域有限差分算法中引入非線性模型,實現“線性+非線性”
系統的電磁仿真分析,經過一次分析得到不同頻譜分量的無源互調功率,提
高了仿真精度和計算效率;

(3)本發明中采用的微波部件的金屬接觸非線性模型考慮了微波部件
金屬接觸處的微觀形貌和接觸狀態,由其得到的微波部件接觸處空間網格上
的電流密度更準確,使得微波部件的無源互調產物的計算結果更加精確;

(4)本發明中首先采用本發明提出的方法計算了考慮金屬接觸非線性
的微波部件輸出端口的電場與磁場,再采用時域有限差分法計算了不考慮金
屬接觸非線性的微波部件輸出端口的電場與磁場,將兩個信號進行時域對
消,降低了數值計算誤差的干擾,突出了無源互調小信號,保證了本發明方
法的準確度和有效性。

附圖說明

圖1為本發明流程圖;

圖2為波導法蘭連接結結構示意圖;

圖3為所計算得到的無源互調各階產物結果圖。

具體實施方式

下面結合附圖對本發明的具體實施方式進行進一步的詳細描述。

如圖1所示為本發明的方法流程圖,從圖1可知,本發明提出的一種基
于時域有限差分的微波部件無源互調數值分析方法,步驟如下:

(1)設置波導型微波部件的材料參數、輸入信號和微波部件金屬接觸
處的接觸壓強P,所述材料參數包括:微波部件傳輸媒質的介電常數ε,微
波部件傳輸媒質的磁導率μ和微波部件材料的電導率σ,所述輸入信號為多
載波信號;令微波部件中功率傳輸方向為z向,與z方向正交的平面為xoy
面;

(2)根據預設的空間網格剖分步長將微波部件剖分為空間網格單元,
在每個空間網格單元上求解時域線性微分形式的麥克斯韋方程組,得到各空
間網格單元上的電場和磁場;

(3)利用步驟(2)中各空間網格單元上的電場得到微波部件金屬接觸
處空間網格單元上的電場,計算金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的
網格單元電壓V|i,j,k;具體由公式:

V | i , j , k = ( E z | i , j , k n + 1 + E z | i , j , k n ) 2 Δ z ]]>

給出,其中V|i,j,k為金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的網格單元
電壓,為金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的網格單元在n+1
時刻的電場,為金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的網格單元
在n時刻的電場;Δz為z方向上的網格單元尺寸。

(4)在微波部件金屬接觸處的空間網格單元上引入金屬接觸非線性模
型,利用步驟(3)得到的金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的網格
單元電壓V|i,j,k計算微波部件金屬接觸處空間網格單元上的非線性電流密度
JNL;所述金屬接觸非線性模型為任意金屬接觸處的非線性電流-電壓關系,
即JNL=f(V),其中JNL為金屬接觸處的非線性電流密度,V為金屬接觸處空
間網格單元電壓;若微波部件為常用的鍍銀表面微波部件,則非線性電流密
度JNL由公式:


給出,其中,q為單位電荷量,kB為波爾茲曼常數,h為普朗克常量,
ε0為真空介電常數,An為名義接觸面積,T為場發射發生的溫度,
A=4πm*qkB2/h3,αi為與接觸表面接觸面積相關的系數,m*為電子的有效質
量,εox為相對介電常數,tox為氧化層厚度,為勢壘高度。

(5)利用步驟(4)中微波部件接觸處的非線性電流密度JNL計算微波
部件金屬接觸處空間網格單元上的非線性電流INL;具體由公式:

INL=JNL·ΔxΔy

給出,所述電流方向沿z向,Δx與Δy分別是x方向和y方向網格單元
的邊長。

(6)利用步驟(4)中微波部件接觸處的非線性電流密度JNL計算引入
金屬接觸非線性模型后,微波部件金屬接觸處空間網格單元上的磁場具
體由公式:


給出,其中,為電通量密度,

(7)利用步驟(5)計算的非線性電流INL和步驟(6)計算的磁場更
新微波部件金屬接觸處空間網格單元上的電場具體由公式:

E z | i , j , k n + 1 = E z | i , j , k n + Δ t ϵ × H | i , j , k n + 1 2 + Δ t ϵ Δ x Δ y I N L n , n = 1 , 2 , 3.... ]]>

給出,其中為金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的網格點
在n+1時刻的電場,為金屬接觸處空間網格上網格序號為(i,j,k)的網
格點在n時刻的電場,Δx與Δy分別是x方向和y方向網格單元的邊長,Δt
為差分時間間隔;ε為微波部件傳輸媒質的介電常數

(8)令上一時刻電場值為已知量E0,所求下一時刻電場值為未知量設
為x,則時域有限差分迭代中要求解的非線性方程由公式:

f ( x ) = E 0 - x - Δ t ϵ 0 Δ x Δ y × I [ ( x + E 0 ) 2 Δ z ] ]]>

給出;

(9)利用牛頓迭代法求解步驟(8)中要求解的非線性方程,得到金屬
接觸處空間網格單元上下一時刻的電場值x,即微波部件金屬接觸處空間網
格單元上的電場采用時域有限差分算法迭代求解,得到空間網格單元上
隨時間變化的電場和磁場;

(10)利用時域有限差分算法對沒有引入金屬接觸非線性模型的微波部
件進行電磁計算,獲得該微波部件輸出端口的電場和磁場,并與步驟(9)
中計算得到的微波部件輸出端口處的電場和磁場進行時域對消;

(11)在微波部件輸出端口處,將步驟(10)得到的對消電磁場信號進
行傅里葉變換,得到頻譜展開,在每個無源互調交調頻點上,由對消后的電
場和磁場根據坡印亭定理計算得到功率,即得到分布在各交調頻率點上微波
部件的各階無源互調產物;

(12)利用步驟(11)中得到的分布在各交調頻率點上微波部件的各階
無源互調產物來評價所分析的微波部件是否滿足無源互調設計要求。

具體實施例

(1)所分析的微波部件為波導法蘭連接結,如圖2所示,功率傳輸方
向為z向,波導的寬邊為x向,短邊為y向。部件表面材料為銀,輸入載波
為雙載波,頻率分別為11.21GHz和11.895GHz,輸入功率為兩路60W,
螺釘施加力矩為40Ncm,計算得到該波導金屬接觸處的接觸壓強為5MPa。

(2)根據預設的空間網格剖分步長將微波部件剖分為空間網格單元,
在每個空間網格單元上求解時域線性微分形式的麥克斯韋方程組,得到各空
間網格單元上的電場和磁場;

(3)在微波部件金屬接觸處的空間網格上引入金屬接觸非線性模型,
計算微波部件金屬接觸處空間網格上的非線性電流密度、非線性電流、磁場
和電場,鍍銀表面非線性電流密度如下式所示。


其中的參數分別為:

q:單位電荷量,值為1.602×10-19C;

kB:波爾茲曼常數,值為1.380×10-23J/K;

h:普朗克常量,值為6.625×10-34J·s;

ε0:真空介電常數,值為8.854×10-12F/m;

An:名義接觸面積,值為2.5×10-3m2;

T:溫度,值為300K。

m*:電子的有效質量,值為9.108×10-31kg;

εox:相對介電常數,值為4;

tox:氧化層厚度,值為

勢壘高度,值為0.5V。

P為接觸壓強,由法蘭盤接觸螺釘施加力矩為40Ncm。

(4)利用步驟(3)中微波部件金屬接觸處空間網格上的電場計算金屬
接觸處空間網格上的電壓,進而更新微波部件金屬接觸處空間網格上的電
場,利用牛頓迭代法求解引入了金屬接觸非線性的電場非線性方程,得到金
屬接觸處空間網格上下一時刻的電場值,采用時域有限差分算法迭代求解,
得到空間網格上隨時間變化的電場和磁場;

(5)利用時域有限差分算法對未考慮金屬接觸非線性的微波部件再次
進行分析,獲得該部件的電磁場仿真結果,與考慮金屬接觸非線性的微波部
件的電磁場仿真結果進行時域對消,得到無源互調信號,進行傅里葉變換得
到頻譜展開,由下式計算得到各無源互調頻點對應的功率值,

P P I M = 1 2 Z S | E z | 2 d S ]]>

其中Ez是波導輸出端口處的橫向電場,Z是微波部件傳輸的波阻抗,S是波
導輸出端口面積,波阻抗fc為波導的截止頻率,
f為相應的交調頻率。再得到的此波導法蘭連接結在該初始狀態下的無源互
調產物如圖3所示,圖中標示出了該矩形波導法蘭連接結的無源互調各階產
物,頻率為11.21GHz和11.895GHz的為主頻點,即兩路輸入載波的功率
值,頻點10.525GHz和12.58GHz分別為三階無源互調頻點,三階無源互
調產物分別為-89.19dBm和-85.88dBm;頻點9.84GHz和13.265GHz分別
為五階無源互調頻點,五階無源互調產物分別為-91.62dBm和-85.68dBm;
頻點9.155GHz和13.95GHz分別為七階無源互調頻點,七階無源互調產物
分別為-99.73dBm和-92.16dBm。

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技術。

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一種 基于 時域 有限 微波 部件 無源 數值 分析 方法
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